En el mundo de la teoría de juegos cuánticos, el estudio del arrepentimiento ha evolucionado más allá de las nociones clásicas de estabilidad. Tradicionalmente, el arrepentimiento externo mide la penalización por no reemplazar el comportamiento actual por una estrategia fija. Sin embargo, en entornos cuánticos existe un movimiento físico natural que queda fuera de este análisis: la capacidad de un jugador de aplicar un mapa completamente positivo y que preserva la traza (CPTP) local al estado que recibe o prepara. El concepto de arrepentimiento de intercambio coherente surge precisamente como la métrica de referencia frente a todas esas desviaciones CPTP locales. Investigaciones recientes demuestran que es posible alcanzar un arrepentimiento de intercambio coherente del orden de O(√(d T log d)) mediante un ascenso de espejo entrópico sobre el corte de Choi de CPTP con una regla de jugada de punto fijo. Este resultado revela un paisaje de desviación de tres niveles: los canales de reemplazo recuperan el arrepentimiento externo ordinario con tasa Θ(√(T log d)), los canales unitarios (incluyendo mezclas de unitarios) tienen arrepentimiento minimax cero, y los canales deterministas de medición y preparación ya fuerzan un arrepentimiento Ω(√(d T log d)) en horizontes moderados, siendo esta tasa suficiente para todas las desviaciones CPTP. Así, la dificultad radica en el uso no unitario del registro de recomendación, no solo en la coherencia cuántica.

Desde una perspectiva aplicada, estos hallazgos tienen un impacto directo en el aprendizaje descentralizado con información completa dentro de juegos cuánticos finitos. Se demuestra que tras T = O(max_i d_i log d_i / ε²) rondas se alcanza un equilibrio correlacionado cuántico separable ε-aproximado, identificable con la propiedad de resistencia a canales de los protocolos de recomendación cuántica mediada. Además, se proporciona una auditoría SDP para la explotabilidad CPTP local aplicable a estados de dimensión finita arbitraria y una extensión a bandidos con pseudo-arrepentimiento O(d^(4/3) T^(2/3) (log d)^(1/3)) bajo sondas de estados puros aleatorios de Haar.

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